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电子科技大学坐落于四川省成都市，原名成都电讯工程学院，是1956年在周恩来总理的亲自部署下，由交通大学（现上海交通大学、西安交通大学）、南京工学院（现东南大学）、华南工学院（现华南理工大学）的电讯工程有关专业合并创建而成。
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球隙测压器是唯一能直接测量高达数兆伏的各类高电压峰值的测量装置。它由一对直径相同的金属球构成，测量误差约2%~3%，所以已能满足大多数工程测试的要求。
它的工作原理基于一定直径(D)的球隙在一定极间距离(d)时的放电(击穿)电压为一定值。
为什么要选择球隙而不是别的气隙(如更简单的棒间隙)来作为高电压的测量工具呢?这是因为球隙中的电场在极间距离不大(例如在d/D≤0.75)时为稍不均匀电场，与其他不均匀电场气隙相比，它具有下列优点：
(1)击穿时延小，伏秒特性在1μs左右即已变平，放电电压的分散性小，具有比较稳定的放电电压值和较高的测量精度；
(2)由于稍不均匀电场的冲击系数β≈1，它的50%冲击放电电压与静态(交流或直流)放电电压的幅值几乎相等，可以合用同一张放电电压表格或同样的放电电压特性曲线族(例如图2-2)；
(3)由于湿度对稍不均匀电场的放电电压影响较小，因而采用球隙来测量电压可以不必对湿度进行校正。
在一定球极直径D的情况下，随着极间距离d的增大，d/D之比达到某一数值(例如0.75)后，球隙电场即逐渐由稍不均匀电场转变为不均匀电场，因而上述种种优点亦将逐渐丧失。可见随着被测电压值的增大，球隙距离亦将加大，这时为了保持其稍不均匀电场的特性，就必须相应采用直径更大的球极，目前普遍采用的球极直径从 2cm 到 200cm，分为 14档。直径超过2m的球很少采用，因为大球极的制造越来越困难，价格很高，占用实验室空间太多，还不如改用其他测量方法(例如分压器)更为恰当。
消除了边缘效应的平板电极间的电场为均勾电场，它当然也具有上述球隙的种种优点，那么为什么不采用卷边平板电极来作为高电压的测量工具呢?
首先，球隙的放电一般都发生在两球间距离最近的一小块面积不大的球面范围内，因而只要对这一小块球面的加工光洁度提出很高的要求就可以了；如采用平板电极，为保证极间电场的均匀性，在被测电压很高、极距很大时，平板电极的直径势必也要很大，比同样极距的球隙直径更大得多，从理论上来说，放电可能发生在整个板面上的任何一点，因而整个极板平面都是工作面，都要求很高的加工光洁度；而平板边沿为消除边缘效应而卷起的部分更给加工增加了难度。
其次，为了保证测量的精度，球隙的安装只要求对准球心，并使两个球心的连线或垂直于地面或平行于地面即可；而平板电极在安装时，除了要求对准轴线外，还要使两个大面积平板电极始终精确地保持平行，这显然是很困难的。
总之，在所有类型的气隙中，采用球隙是最理想的解决方案。
若已知直径D和极间距离d，球隙的放电电压虽然也能从理论上推得计算公式，但因存在某些难以准确估计的影响因素，所得结果往往不能满足测量精度的要求。在实用上，通常均通过实验的方法得出不同球隙的放电电压数据，为了使用的方使，它们被制成表格或曲线备用。其中最具权威性和应用得最广泛的是国际电工委员会综合比较了各国高压试验室所得实验数据后编制而成的标准球隙放电电压表(见附录一)，其中冲击放电电压系指它的50%放电电压。
当d/D0.5时，放出电压的准确度已较差，故在表中数字上加括号；当d/D0.75时，准确度更差，故表中不再列出放电电压值。
表中数据只适用于标准大气条件(101.3kPa，293K)，在其他气压和温度时的放电电压应乘以校正系数K来进行换算
式中U0——标准大气条件下的球隙放电电压；
K——与空气相对密度δ有关的校正系数[与式(2-5)中的空气密度校正因数K1相似]，可由表5-1查得。
表5-1 校正系数K与空气相对密度δ的关系
为了保证测量所要求的精度，国际电工委员会标准和我国国家标准还对测量用球隙的结构、布置、连接和使用均作了严格的规定，其中包括适当的球杆、操作机构、绝缘支持物、高压引线、与周围物体及对地、对天花板的距离等。对球面的光洁度和曲率更有严格的要求。
球隙在高压试验时的接入方式如图5-28所示。图中R1为限流电阻，当被试品或球隙击穿时，它既限制流过试验装置的电流、也限制流过球隙F的电流；R2为球隙测压器的专用保护电阻，主要防止球隙在持续作用电压下放电时，虽然已有R1的限流作用，但流过球隙的电流仍过大，又未能及时切断，从而使两球的工作面被放电火花所灼伤，不过在测量冲击电压时，一般不希望接有R2，因为这时电压的变化速率
用球隙测量工频电压时，应取连续三次放电电压的平均值，相邻两次放电的时间间隔一般不应小于1min，以便在每次放电后让气隙充分地去电离，各次击穿电压与平均值之间的偏差不应大于3%。
用球隙测量冲击电压时，应通过调节极距d来达到50%放电概率，此时被测电压即等于球隙在这一距离时的50%冲击放电电压，具体数值可以从附录一的表中查得。确定50%的放电概率常用10次加压法，即对球隙加上10次同样的冲击电压，如有4~6次发生了放电，即可认为已达到50%的放电概率。这种方法比较简单但准确度较低，因为球隙的冲击放电具有分散性，在同样的条件下，再施加10次冲击电压，可能放电概率就不同了。
不仅球隙测量要用50%放电电压，所有自恢复绝缘，只要它的放电分散情况符合正态分布规律，都采用50%放电电压。为了得到比较准确的结果，通常可用下述两种方法来确定球隙或其他自恢复绝缘的50%冲击放电电压：
根据试验需要，或固定电压值，逐级调节球隙距离；或固定球隙距离，逐级改变所加冲击电压的幅值。通常取级差等于预估值的2%左右，每级施加电压的次数不少于6次，求得此时的近似放电概率P(%)，这样做上4~5级，即可得到放电概率P与所加电压U(或球隙距离d)的关系曲线(例如图5-29)，从而得出P=50%时的U50%(或d50%)。
预先估计一个大致的50%击穿电压
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